宇宙振动的简化模型:另类演绎弗里德曼Lematre方程负宇宙常数

文摘

宇宙的各种模型中通常认为,所谓的振荡类脱颖而出。一个宇宙,震荡后简谐运动显然属于上述类。本文的目的只是在于推导,在这种特定情况下,众所周知Friedmann-LemaA®混乱关系不使用爱因斯坦场方程的关系。均匀性和各向同性显然是理所当然的。

关键字

振荡的宇宙,宇宙常数,Friedmann-Lemaitre方程,另类演绎

介绍

假设,我们的宇宙可能振动简谐运动。如果我们表示与曲率半径R, R_米运动的振幅(平均半径),和c光速,我们可以写,有明显的意义符号和标志,如下:

(1)(2)(3)(4)(5)

讨论

由于对称性,我们必须考虑,在定义密度,一半的体积三维球:每个材料点,事实上,被认为是与它的对映体(点正好相反的)1]。因此,如果我们表示M_米宇宙的质量(实际上一半的价值转换)时,曲率半径R =_米,我们可以写出相应的密度如下:

(6)

如果我们接受的引力常数表达的可能是以下的身份

(7)

我们可以把关系(6)如下:

(8)

显然,位置(7)相当于识别简谐运动的振幅与质量有关的史瓦西半径等于M_米。

如果我们认为宇宙的进化是一个等熵过程,我们可以编写以下,众所周知的关系:

(9)

V P代表压力,体积,和v一个系数(通常定义,在热力学中,热容比),完全取决于我们正在考虑中。根据Zeldovich [2),压力和密度之间的关系(状态方程)可以表示如下:

(10)

从关系(9),使用状态方程,我们立即获得:

(11)

在我们可以选择不同的容许值

(12)

前面的位置让我们表达关系(11)如下:

(13)

因此,从方程(8)和(13)我们可以推断:

(14)(15)

如果我们执行以下的位置(3]

(16)

我们可以写(8)的关系如下:

(17)

现在,从关系(3)和(4)我们可以立即推断:

(18)(19)

如果半径(R)不同于零,考虑到之前的关系,利用方程(15),我们可以写:

(20)

通过使用位置(16),我们可以写关系(20)的基本形式:

(21)

之前的关系代表了第一个Friedmann-Lemaitre方程(4]。当然,λ所谓是一致的
宇宙常数。显然方程(21)可以写成以下形式:

(22)

方程(18)可能会重新安排如下:

(23)

从之前的关系,利用方程(5)和位置(16),我们可以推断:

(24)

从之前的方程我们可以立即获得:

(25)

通过使用关系(10)和位置(12)我们可以写:

(26)

以前的身份允许我们写方程(21)如下:

(27)

乘以两个第一和第二的成员之前的方程,我们可以很容易的获得:

(28)

最后,使用关系(24),我们可以写第二Friedmann-Lemaitre方程

(29)

结论

所显示标题、摘要的目的只在于推导关系(21)和(28),而不使用爱因斯坦方程[5]。均匀性和各向同性是理所当然的。职位(7)和(12)不讨论具体的论文。大致,第一上述立场表明,宇宙,在某种意义上和测量,可以想象成一个巨大的黑洞(简谐运动的振幅与史瓦西半径)。第二,始终与当前进行观察,暗个知识点的假定存在明显相关。虽然这个问题不是考虑本文很容易理解,如果我们接受距离的变化作为一个真实的现象,我们不得不考虑各种物质和能量,我们不能正确地定义为普通。

引用

1. Ctaldo c向一个新的相对论:如何走得比光快。研究和评论:纯粹和应用雷竞技苹果下载物理杂志》上。2016;4:1。
2. Zeldovich y超高密度的状态方程和它的相对局限性。j .实验。系统结构。理论物理。(苏联)。1961;41:1609 - 1615。
3. 哈里森ER。分类统一的宇宙学模型。皇家天文学会月刊。1967;137:69 - 79。
4. 弗里德曼UberdieKrummung des Raumes。ZeitschriftfurPhysik 10: 377 - 386。英语翻译(1999)空间的曲率。广义相对论和引力。1922;31:1991 - 2000。
5. 爱因斯坦相对论:特殊和一般理论(由劳森RW翻译,1920)。亨利·霍尔特和公司,纽约,1916年。