贝尔不等式的重新审视

文摘

纠缠的现象挑战人类的思维方式。从今天开始,而量子统计数学预测正确的纠缠粒子的行为非统计性数学不能同意实验。本文克服了这一挑战。介绍了一种新的非统计性方程,替换一个失败;非统计性方程是合理的,就像量子统计数学是物理实验。这里提出的有效的非统计性方程描述了每个粒子的特定行为和随后的测量、量子统计力学功能缺失。和困惑科学家,表明这种有效的非统计性数学变形贝尔不平等平等。

关键字

统计,非统计性、解释、纠缠,Computersimulation

介绍

纠缠双的两个粒子,如两个光子或单一来源发出的两个电子,在两向两个相反的方向传感器或探测器。

精确量子态出现在每一对发射,在这段时间里,两个粒子完全失去各自的特点;不确定性接管任何纠缠一对无论何时发出股票通用量子态。

尽管纠缠,任何一对做旅行的两个粒子远离彼此,然后彼此独立的测量;一旦任何一对粒子之一是测量虽然指示瞬间在其他粒子遵守和距离测量相同;独立于探测器发生取向,它们分开的距离,这种现象称为非定域性;的量子国家那一对消失精确测量的时间。

这个惊人的行为是正确预测的量子统计数学哪些特点是提供一个独特的统计比例涉及最后的措施。

这个统计结果支持不确定性,它绕过了任何单个粒子的行为描述。

和确认的所有尝试都不确定性数学描述单个粒子的行为对各自探测器或传感器没有同意物理措施;让我们面对它,非统计性数学从今天开始不符合现实。

使问题复杂化,或者除了这非统计性数学Einstein-Podolsky-Rosen或失败的EPR论文(1)在1935年首次出版的数学证明,现实的描述给出了量子统计数学是不完整的;它要求隐藏变量是幕后,实际上具有挑战性的量子不确定性。

然而近三十年后,1964年,约翰·斯图尔特贝尔提出了他著名的不等式(2],建立未来应该物理实验证明量子统计数学预测,就没有隐藏变量并没有通过任何非统计性数学的方法来描述这一现象;贝尔定理规定,量子统计力学或非统计性数学是有效的,既不能有效的同时,排除另一个。

物理实验在1980年代(Alain方面3),和许多其他人,肯定已经建立了accur acy和量子统计数学的准确性。

为了解决非统计性数学不一致就可以:

1。提出非统计性数学符合实验;这样的数学只需要描述和解释个体行为的每一对纠缠的两个粒子。

2。然后贝尔的必须解决不平等的影响。

这两个过程是完全完成。

在接下来的为了是描述性的和高效的,电子就被选为体现一对纠缠的粒子。

定义和约定

纠缠的描述

1980年梅尔曼写了一篇论文(4),按他自己的介绍详细描述“一些最奇特的行为在原子世界”。

如果读者想追求作者推荐读者阅读,也许重读梅尔曼的论文;作者的论文,灵感来自于他的论文,不过大大不同于它;写的两篇论文为大家提供两种完全不同的解释相同的现实。

角的参考

图1代表梅尔曼的“完整的装置”是在物理实验中实现的。它是由两个探测器两端的A和B C纠缠对电子发射器。

摘要角方向的探测器和电子都称为水平标记0度检测器是面向在面向0度而探测器B是120度。

磁探测器

在上面图1面向两个探测器A和B分别在0和120度,实验中的每个探测器是由一个开关有三个职位;开关控制磁铁的取向,称为一个严厉——Gerlach磁铁;这样的磁铁是图形周长与直径线就代表着描述北极,贴上资本“N”,从南极“S”用灰色表示。图2说明了三个方向,一个检测器可以如上所述梅尔曼;他们是水平方向在0度(和360度方向相同)如图所示图2,两个方向+和- 120°。

三个探测器专门视为科学精确的数字定义了量子态。

这里的对象不是解释量子统计数学、文学中描述,但提到的量子态是由八个的组合措施,一个电子可以通过三个探测器产生;必须指出这个量子态是独立的探测器方向以及电子方向,确认一个量子态的事实适用于所有成对的。

电子的自旋,其磁特性和方向

电子是由一个旋转的电荷作为一个磁体,北极是用右手定则定义;弯曲的手指沿着电子的自旋,拇指点北,它定义了电子的方向;这里体现电子与一个酒吧和两个小“s”和“n”字母的南、北两极。

现在根据梅尔曼的文章(4),这些措施表明,任何一对是相同的两个电子:

探测器flash一样的颜色当开关有相同的设置,因为粒子携带相同的指令。

这样的角方向任何一对纠缠的两个电子是相同的;图3代表了24对发射时间顺序从左到右;他们的角方向被称为0度参考和积极代表计数器时钟明智的。

点# 1:任何纠缠的两个电子常见的角方向对定义良好的排放。这些明确的方向必须均匀地分布在360度光谱,如图所示图3。

在这个360度的光谱,我们认为该行业从0度(360度)和结束在135度。尽管其他公约可以选择,部门被定义为不包括电子在0度但包括电子135度。

换句话说,任何部门的定义包括上限电子和排除下限电子。

二十4个电子一直在选择图3和本文的这个数字可以均匀除以3和4,最重要的两种情况如图所示。

绿色和红色的措施

图4代表一个完整的设备,说明了个人执行措施和由此产生的信号;在这种特定的情况下一个纠缠对面向电子在30度的代表在a和b .如果电子探测器和探测器磁铁北磁极匹配,他们闪绿色(或G)。当他们不这样做,他们闪红(R)。

量子力学的统计方程

梅尔曼量子统计方程,提供了合理的实验,它是:

(量子统计方程)

角度θA和θB(θ)是两个探测器磁铁的方向。这个统计方程,量子物理学的重要组成部分,证实了物理实验。

当探测器面向在0°、120°,如图4提供的统计数据,这个方程是相同的颜色(GG或RR)四分之一的时间,相反的颜色(RG或GR)四分之三的时间,这正是措施提供。

非统计性方程符合实验

现在让我们回到非统计性世界;当发出纠缠双角方向是均匀分布在360度范围(图3);每一对有共同的取向的两个电子(点# 1)。

目标是用数学描述每一对每个电子的行为,按照执行时产生的措施图4;量子力学功能缺失。

0度到135度之间的电子发射代表四分之三以上电子方向的水平。剩下的电子发射135度和180度之间的同时其余的季度。

为了匹配的物理实验,只要想出一个方程,修改所有的电子方向从0度到135度从0度到120度方向如图所示图5这些新值,并比较他们的探测器。

因为两个半球上方和下方水平对称是相同的三个季度四分之一的分布将适用于圆的下半部分。

对于任何一个电子发射在0°、180°之间,提供了θ的方程_{ElecDeviation}θ的函数_ElecEmission如下。

(非统计性方程,符合实验)

非统计性方程不存在科学。非统计性方程修改两个电子的方向相同数量的任何一对。这种常见的偏差仅对发射方向的函数。一对2个电子方向的倾斜相同,不是因为一个衡量它指示瞬间在距离其他遵守(量子非局部性的解释),而是因为他们携带相同的指令和偏差是各自独立的探测器的取向。

非统计性方程处理电子发射在135度如下:

)180 - 135 = 45(顶部减法出现在根符号)

b) 45/180 = 0.25(该部门在180年出现在根符号)

c)根(0.25)= 0.5(上面的平方根b计算结果)

d)这些“可信赖医疗组织”(0.5)(弧度)= 1.0471975511966(0.5反余弦的弧度)

e)这些“可信赖医疗组织”(0.5)(度)= 60;(反余弦度)

f)在下角= 2×60 = 120(显示一个电子发射在135度将测量探测器在120度)。

非统计性方程不修改所发射的电子在0度。由于以上电子发射0度到135度包括将由探测器测量B当作释放包括在略高于0度到120度之间;这些措施符合实验。

与量子统计方程,非统计性方程提供了每一个电子的行为,做了不确定性的概念。

# 2:当进入一个探测器的电子是倾斜的,按照非统计性方程符合实验的方式只取决于自己磁自旋轴的方向;探测器方向没有参与这些偏差。

一旦这个转换发生,一旦电子进入检测器和倾斜按以上非统计方程符合实验测量,考虑在特定方向探测器。

点# 3:电子修改方向按# 2点,然后面对各自的探测器方向和测量。

这种“非统计性方程”规定,电子和探测器都在起作用,前者被缺席“量子统计力学”。

没有质疑量子统计数学、非统计性方程推翻这两个概念的不确定性和非定域性。

备案作者用他的想象力和直觉结合大量的试验和错误建立非统计方程符合实验;换句话说,作者并没有建立一个数学过程导致它。

请注意,上面的120°探测器设置应用于所有不是限制;两个探测器可以设置在任何以外的两个值0和120度;非统计性方程应用探测器发生的措施之前,将提供正确答案符合实验就像量子统计方程。

边注,在本文的情况下探测器是面向在0°、120°互相只被认为是;这不同于梅尔曼的描述;梅尔曼的实验的每个两个探测器是随机设定为0度,120度,240度。当两个探测器设置一样,要么是设置在0度,以120度或两组或两组在240度,两个电子总是测量,提供总是两个颜色RR或GG。当探测器面向随机的0,120和240度方向,但不包括的三个案例都设置为刚才提到,这些措施提供一个季度三个季度匹配措施(RR或GG)无与伦比的措施(RG或GR)。这是当只有一个配置相同,比如0度到120度图4使用。这种巧合是内在的角度区别“θA−θB”出现在量子力学方程。

总之考虑这个0和120度探测器定位,完成本文,不是限制;它极大地简化了解释和数字。

如果读者读梅尔曼的论文(4用心的读者可能已经注意到一个事故(943页)他写道:

”众所周知的基本结果,当磁铁的方向不同的角度θ,那么每个粒子的旋转测量产生的概率相对价值是cos2(θ/ 2)。这个概率是统一当θ= 0例(a)和¼当θ= +或- 120(案例(b))。”

在这个特定的文本梅尔曼错误地宣称,自旋措施的相对价值的价值cos2(θ/ 2)。然而,θ= 120°,cos2(θ/ 2)为0.25,这在现实中恰逢措施产生同样的价值观。

这是一个孤立的事故。相反,在他的论文梅尔曼声称重复0.25同时旋转的措施相同的值,而不是旋转相对价值的措施。

贝尔不平等的障碍

非统计性的科学解释1964年生效

图6说明了科学的非几何统计的解释;它离开大大高于非统计解释符合实验。

在图6探测器B表示重叠的探测器;四种重叠区出现0到120度,120度到180度,180度到300度,300度至360度之间。

心中有段“2.4绿色和红色措施”缩写AG)代表:探测器应该闪光G,缩写BG代表:探测器B应该flash G等。

在这个引人注目的解释,预计六分之一的电子闪光相同颜色GG(部门120 - 180度)另一个六将flash RR(部门300 - 360度),而其余三分之二将flash RG或GR相反的颜色。

和24纠缠双或数以百万计的纠缠对是否发出,只要他们是均匀分布在360度范围,这些措施应该提供至少三分之一甚至措施,RR或GG, RG或GR三分之二不同的措施。

表达“flash”和“预计”被用作这些结果不符合现实。

贝尔不等式的重新审视

贝尔表示是著名的“不平等”之前发生任何物理试验;贝尔不能决定哪一个的以下两个相互矛盾的数学解释将被证明是有效的:

依照上面的“引人注目的解释”(5.1)至少三分之一匹配颜色两种第三不同的颜色应该是未来提供的实验。

b但是如3所示量子力学的统计方程,量子统计

数学预测更低而不是一个季度三个季度匹配联合国匹配分布。

这两个代表两种矛盾的结果解释或规定“不平等”两个不同的矛盾心理的解释物理世界;要么是“引人注目的解释”规则或量子统计解释规则。

特别是量子统计解释规则,应该稍后证实,“引人注目的解释”实际上是不可能的,一个解释实际上扫地毯下是无效的。

数学这门科学的前非统计性“引人注目的解释”只是无效,更换新的非统计性方程符合本文的实验,它允许重申以上“a”和“B”语句如下:

本文的非统计性方程符合实验预测四分之一四分之三匹配不匹配分布。

量子统计数学预测四分之一四分之三匹配un-matching分布。

使用有效的非统计性数学符合实验的前“引人注目的解释”变形贝尔不平等平等。

这可以总结如下:在一个“引人注目”无效的解释,贝尔定理是推翻。

最后,本文只是否认无效的数学和抽象的概念:

总之该非统计性方程符合实验不挑战科学;它只强调“引人注目的解释”(图6)无效。

它特别不否认量子统计数学;只有否认不确定性和非定域性的抽象概念。

是优雅的贝尔不等式转化为平等!

计算机模拟

介绍PHP程序的建议

验证非统计性方程符合实验需要大量的计算,将繁琐的手动处理(如果不是不可能的话。计算机模拟是关键;和PHP编程语言选择来做这项工作。

当程序(5EPR_simulation_control_panel]启动文件。PHP调用和显示屏幕所示;用户输入两个探测器方向(这里选择0度到120度),然后选择纠缠对排放的数量(这里选择24),最后选择一个提供的两种非统计性解释。

这种计算机仿真上实现作者的笔记本电脑有一个有限的计算能力;因此对可以发起的最大数量是360双。24对已被选定在这个例子中,允许打印所有的计算单个页面上执行,出现下一个页面(图7)。

后点击“开始”按钮EPR_substantiation程序切换到文件。PHP,这使得下面的操作:

(pair_number = 1, pair_number =最后,选择24以上)。

使用上面的双输入确定和记忆在电脑内存每一对的电子发射角度;结果必须提供一个均匀分布的双在360度谱每点# 1。如果不发生的用户被要求输入一个不同的数字。

使用以上排放角度偏差计算电子的每一对进入他们的探测器使用非统计方程符合实验。

最后执行上面的每个电子偏差比较有自己的探测器定位、汇总颜色闪烁并在屏幕上显示结果显示下一页。

非统计性方程符合实验清楚地表明四分之一四分之三,匹配无与伦比的措施;一个特性是不可能获得在《科学》杂志上(图8)。

设置探测器在不同角度

探测器A和B可能不同。表1显示结果为九个不同探测器设置使用非统计性方程符合实验;它表明,0/120度设置提供了三个季度四分之一无与伦比的匹配结果。对所有病例结果一致显示现实和量子力学的结论。

表1。探测器的A和B与非统计性方程。

各种运行使用非统计方程符合实验

可能emitt 360双,而不是24岁,这将产生更精确的结果在不久的极端的例子= 0°,B = 30°。

因此,每个电子在一对纠缠的事实行为单独按照非统计性规则符合实验成功了。虽然个人测量的结果是确定的,它不过是在协议与量子统计力学。

运行非统计性描述数学用于贝尔的不平等

计算机仿真也可以用来计算并显示所使用的非统计性解释贝尔建立的不平等而闻名。当这个选项被选中时,每个发射电子取向是直接面对并衡量其探测器定位(如所示图6)。

当两个探测器设置在120°,无效的三分之一至三分之二分布匹配发生,无与伦比的措施如下突出显示(表2)。

表2。非统计性数学用于贝尔的不平等。

注意0/135度检测器方向提供一个到三个季度分布,一个事实一致的135度角跨度四分之三的180度。

这表明,一个非统计性方程,涉及电子的探测器而不是可以阐述。

非统计性方程,包括探测器

我们叫120°探测器取向θ_DectNominal和135°探测器取向θ_{DectEffective}。

θ_{DectEffective}和θ_DectNominal通过以下非统计性相关方程,没有别人比量子统计方程表达的程度:

(非统计性方程的探测器定位)。

为你这个方程也不认为在科学信息。

考虑任何实验,这一最新方程必须先后应用于探测器,探测器B找到各自有效的方向。这个方程变换120°θ_DecNominal成135°θ_DecEffective;和相同的方程变换0°θ_DecNominal在0°θ_DecEffective;一旦已经执行这两个操作,单个电子必须先后相比,这两个探测器有效方向;这些比较提供符合实验结果。

这里提到,像往常一样,120°探测器设置不是限制;θ_DecNominal可以给任何值介于0到360度的探测器,探测器定位方面的非统计性方程将提供正确但nonstatistical答案正如量子统计方程。

因为探测器很可能不是身体调整这个方程在物理实验中显示正确的数学描述现实可能仍然没有与现实的联系。

评论

1。的量子统计方程并不需要考虑到# 1点,其中包括一个均匀分布的双角方向谱满360度以上;为了计算每一对偏差使用两个非统计性方程符合实验的分布反过来要求每一对角定位的知识;表示绝对隐藏变量预测数学EPR。

2。然后一个问题来作者的思想。什么是量子态和量子方程之间的关系?量子态涉及3探测器的方向(图2);然而,量子方程只涉及2探测器的方向:θA和θB。搜索可用的文学作者亲自找不到的关系。

3所示。的非统计性方程符合实验这里提出可能不是最终答案!它是基于电子的运动,从光子的运动大大不同。因此,除非有人发现一个有效的解释,然而,“另一个”的数学解释可能需要满足现在光子的行为!

结论

一个有效的非统计性的解决方案提出了关于纠缠现象;它取代以前的科学是无效的非统计性的解决方案符合科学的统计量子的解决方案。这非统计性方程符合实验描述了每个电子的每一对纠缠的行为,一个失踪至今在科学的统计性能量子的解决方案。

这非统计性解决方案符合实验包括以下三点:

点# 1:任何一对纠缠的两个电子发射相同的和已知的自旋轴的方向。而相同的特征是量子物理学的一部分,已知的特点从量子态离开坦率地说。这个已知特征确实不确定性。

# 2:当进入一个探测器的两个电子对在同样使用倾斜非统计性方程符合实验。在符合量子统计数学成对的两个粒子物理同样倾斜不是因为当粒子一对测量其他符合即刻在距离,但依照非统计性数学符合实验。

点# 3:是调整电子然后面对各自的探测器方向和测量。这离开非统计解释贝尔用获得的结果做同意现实量子统计力学。

全进所有的结果取决于电子取向和探测器方向,前者是在量子力学中缺席。

本研究恢复逻辑有关的非统计性解释现象;它只是提供了一个有效解决方案,取代了无效。

引用

1. 爱因斯坦,et al。物理现实的量子力学描述可以被认为是完整的吗?理论物理。启47:777 1935;780年。
2. 贝尔JS。在爱因斯坦Podolsky罗森悖论。学报。1964;1:195 - 200。
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4. 梅尔曼ND。带回家原子世界:量子秘密的任何人。美国物理学杂志。1981;49:940。
5. http://gravimotion.info/EPR_simulation_control_panel.php